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碍。表现为运动电荷带动其毗邻1向上运动，即毗邻随同运动电荷e一起向上运动;当毗邻1向上运动时，必然受到其自身毗邻1地阻碍，表现为毗邻1带动其自身毗邻向上运动，即毗邻2随同毗邻1一起向上运动。这样以此向前传播，形成波动。显然，真空中这种波动的传播速度为光速。电子质量中起源于电磁场的部分。它的数值可以从匀速运动电子的电磁场动量或依据，质能关系式从静止电子的静电场能量作出估计。在电子论的发展初期，曾假定电子的电磁质量等于在实验中测定的质量。并由此算出他的半径，这半径称为电子的经典半径。

当物体具有电场或具有磁场时。对此物体进行电屏蔽或磁屏蔽，用天平称量，全部装置(包括屏蔽体)，称量出的数据与未有电场或磁场是不相同的。

天平称量得到的数据是质量，由于对物体进行了屏蔽，称量过程对天平是没有干扰。称量结果数据是有效的。由此，对同一物体来说，除了常规质量，还存在电磁质量。直线电流为例，运动电荷产生的波动。以小磁针n处于直线电流i的右侧，当把小磁针n简化成一个环形电流abcd时，虽然点a、b、c、d都处于直线电流i的波动范围之内，但点a、b、c、d处毗邻运动的能量大小不等。显然。ea>ec，eb=ed。这样一来，直线电流i的波动对小磁针n的环形电流abcd就有一个顺时针的力矩。该力矩作用于绕核旋转的电子，使其顺时针旋转，其宏观表现为小磁针n的北极垂直纸面向外。

然电流产生的波动可以影响小磁针的偏转，说明该波动具有客观实在性;两个具有客观实在性的波动相遇时肯定会相互影响。

直线电流i2处于直线电流i1的波动范围内。i1、i2同向并在同一个平面内，直线电流i1、i2把空间分成a、b、c三个区域。分析直线电流i1波动时所形成的毗邻运动，知区域a内毗邻运动的能量大于区域c内毗邻运动的能量。当直线电流i2波动传播时，在区域a内受到 的阻力就要小于在区域c内受到的阻力。这样电流i2波动时在区域a内的传播速度va就要大于在区域c的传播速度vc，即va>vc。根据‘光速不变原理‘，这是不稳定的。因此直线电流i2有靠近直线电流i1的趋势，以使va=vc=c，表现为同向直线电流相吸。

电荷运动可以产生波动。该波动不但会对小磁针的偏转产生影响，而且波动之间也能互相影响,从而成功地解释了电磁现象。电磁学是研究电磁和电磁的相互作用现象，及其规律和应用的物理学分支学科。

早期，由于磁现象曾被认为是与电现象独立无关的，同时也由于磁学本身的发展和应用，如近代磁性材料和磁学技术的发展，新的磁效应和磁现象的发现和应用等等，使得磁学的内容不断扩大，所以磁学在实际上也就作为一门和电学相平行的学科来研究了。

电磁学从原来互相独立的两门科学(电学、磁学)发展成为物理学中一个完整的分支学科，主要是基于两个重要的实验发现，即电流的磁效应和变化的磁场的电效应。这两个实验现象。加上麦克斯韦关于变化电场产生磁场的假设，奠定了电磁学的整个理论体系，发展了对现代文明起重大影响的电工和电子技术。

根据近代物理学的观点，磁的现象是由运动电荷所产生的。因而在电学的范围内必然不同程度地包含磁学的内容。所以，电磁学和电学的内容很难截然划分，而‘电学‘有时也就作为‘电磁学‘的简称。

麦克斯韦电磁理论的重大意义，不仅在于这个理论支配着一切宏观电磁现象(包括静电、稳恒磁场、电磁感应、电路、电磁波等等)，而且在于它将光学现象统一在这个理论框架之内。深刻地影响着人们认识物质世界的思想。

电子的发现，使电磁学和原子与物质结构的理论结合了起来，洛伦兹的电子论把物质的宏观电磁性质归结为原子中电子的效应，统一地解释了电、磁、光现象。

和电磁学密切相关的是经典电动力学，两者在内容上并没有原则的区别。一般说来，电磁学偏重于电磁现象的实验研究，从广泛的电磁现象研究中归纳出电磁学的基本规律;经典电动力学则偏重于理论方面，它以麦克斯韦方程组和洛伦兹力为基础，研究电磁场分布，电磁波的激发、辐射和传播。以及带电粒子与电磁场的相互作用等电磁问题，也可以说，广义的电磁学包含了经典电动力学。在稳定状态下，电流的波形如图所示的情况，此时它们的磁通增量△Φ在开关管导通ton时间内的变化，必须等于在反激时间内的变化。

因此由上式可知，如果磁通增量相等的工作点稳定建立时，变压器初级绕组每匝的伏一秒值必然等于次级绕组每匝的伏一秒值。

通过控制开关管的导通占空比，来调定初级峰值电流，然而在开关管关断时。输出电压和次级匝数是恒定的，反激工作时间须自我调节。

在临界状态，如图(a)中的is(2)所示，反激电流在下一个导通时间之前正好达到零。进一步增加占空比将会引起转换器从完全到不完全能量传递方式时，传递函数将变成带有低输出阻抗的两个极点系统，此时如果需要更多的电能时，脉冲宽度仅需轻微的增加即可。另外，在传递函数中有一个‘右半平面零点‘，这将在高频段引人180°的相位改变。这也会引起不稳定。对于完全能量转